Выпуск газа из сосуда
ПРОЦЕСС ВПУСКА
Рассмотрим процесс внешне адиабатного расширения газа при выпуске его из какой-либо емкости (баллона, цилиндра и пр.). Такой процесс часто называют выхлопом или свободным выпуском газа. Этот процесс — один из самых распространенных. Особенно часто его используют в низкотемпературных машинах как один из рабочих процессов циклов этих машин. Схема организации процесса выхлопа весьма проста. Баллон со сжатым газом имеет выпускной клапан, после открытия которого газ быстро вытекает из баллона и направляется в трубопровод .
Процесс выхлопа является нестационарным и неравновесным адиабатным процессом расширения газа с совершением внешней работы. Теплообмен газа со стенками исключен по условию, и неравновесность обусловлена тем, что при изменении объема силы давления газа на контрольной поверхности системы не уравновешены силами противодавления. Начальные параметры газа в баллоне Тн и pH. Баллон герметично закрыт клапаном-задвижкой. После освобождения задвижка начинает двигаться без трения в выпускной трубе. Газ оказывает на задвижку давление, которое постепенно падает. С другой стороны, на задвижку действует постоянная сила противодавления, так как газ вытекает в область постоянного давления pk . Когда давление в баллоне достигнет рk , задвижка остановится. Через некоторое время после окончания процесса в результате диффузии и смешения во всех частях системы установится равновесная температура Tk , которую можно определить из выражения
TH / Tk = k / [ 1+ (pk /pH) (k – 1)]. (2.13)
Снижение температуры газа при одинаковых TH , pH , pkв неравновесном адиабатном процессе меньше, чем в изоэнтропном процессе. Следует обратить внимание на то, что при DP= (pH – pk ) ® dp соблюдаются условия квазиравновесия. В этом случае дифференциальные эффекты процесса выхлопа aB и изоэнтропного процесса практически одинаковы:
aB = (dT / dp)B = aSH = const. ( 2.14 )
Исходя из уравнение (2.14), нетрудно построить линии aB = aSH = const для процессов выхлопа в координатах Т — s при заданных TH и pH (рис. 2.6.).
Рис. 2.6. Линии процесса выхлопа в диаграмме T-s для воздуха
Из рисунка видно, в частности, что при использовании процесса выхлопа в качестве холодопроизводящего процесса нерациональны большие степени расширения в одной ступени. Чем меньше степень расширения, тем выше эффективность процесса выхлопа.
Если процесс выхлопа рассматривать во времени, то неизбежно приходится учитывать «температурное расслоение», или возникновение температурного градиента в потоке выходящего из баллона газа.
Впервые процесс выхлопа был использован Л. Кальете в 1877 г. для ожижения кислорода и других газов. Затем он применен Э. Ольшевским и С. Вроблевским для получения ожиженных газов. В 1932 г. Ф. Симон успешно использовал этот процесс
для ожижения гелия. В 1959 г. У. Гиффорд и Мак-Магон построили оригинальный криогенератор, в котором циклически повторялся процесс выхлопа. Процесс свободного выпуска газа использован и в так называемой пульсационной трубе. Процесс выхлопа является одним из важнейших рабочих процессов поршневых детандеров.
В заключение отметим, что обратным процессу выхлопа по физическому смыслу является процесс впуска газа в какую-либо емкость. В этом случае происходит неравновесное адиабатное сжатие газа, предварительно находившегося в баллоне. Если сжимаемый газ, находившийся в баллоне, остается изолированным от входящих порций свежего газа, то можно записать, что
Tk / TH = [ 1 + (k – 1) (pk / pH )] / k. (2.15)
При впуске газа с температурой TBx температуру Tk в баллоне после заполнения определяют с учетом смешения газа сжимаемого и вновь поступающего. Выполнив соответствующие вычисления, получим
Tk = (k TBx TH pk / pH) / [TH (pk / pH – 1) + k TBx. ] . (2.16)
Рассматривая процесс впуска во времени, необходимо также учитывать возникновение температурного градиента в потоке впускаемого газа. Температура в баллоне максимальна вдали от впускного клапана в зоне сжатия газа, находившегося перед впуском. Датчики температуры могут фиксировать кратковременно местное повышение температуры. Наиболее низкие температуры в струях газа вблизи от входного окна или клапана. При интенсивном смешении температурный градиент исчезает, и в баллоне устанавливается температура, теоретически определяемая уравнением (2.16). Неравномерное поле температур в сосуде, в который входит газ, можно в определенной конструкции стабилизировать во времени и, используя повышение температуры сжимаемого газа для передачи его энергии в окружающую среду, получить охлаждающее устройство. Это показано У. Гиффордом и Р. Лонгсвортом, осуществившими подобные процессы в пульсационной трубе .
Источник
Назовем величину П = Pi/рк располагаемым отношением давлений. Параметры потока в цилиндрической трубе в основном определяются располагаемым отношением давлений П процесс по существу является как бы истечением газа из сосуда с давлением Рх в среду с давлением р через канал с заданным сопротивлением. Поэтому при рассмотрении закономерностей течения с трением необходимо учитывать величину располагаемого отношения давлений в потоке без этого полученные результаты могут оказаться нереальными.
[c.260]
ИСТЕЧЕНИЕ ГАЗА ИЗ СОСУДА
[c.252]
Основные уравнения истечения газа из сосуда
[c.252]
В практике часто встречаются случаи истечения газа из сосуда ограниченной вместимости, кот да по мере уменьшения массы внутри сосуда параметры газа в нем оказываются переменными по времени.
[c.252]
Полученные формулы дают возможность рассмотреть частные случаи истечения газа из сосуда ограниченной емкости.
[c.256]
Истечение газа из сосуда ограниченной постоянной вместимости через отверстие постоянного сечения
[c.256]
Истечение газа из сосуда ограниченной переменней
[c.261]
Рассмотрим теперь случай истечения газа из сосуда через сопло Лаваля (рис. 29). Сохраним те же обозначения, что и в предыдущем случае. Используя основные соотношения на линии тока, справедливые для непрерывных адиабатических установившихся течений (5.11), (5.12 ) и уравнение состояния
[c.49]
Рнс. 9.24. Расходная характеристика при критическом истечении газа из сосуда высокого давления
[c.128]
При истечении газа из сосуда высокого давления в атмосферу в отверстии устанавливается скорость (рис. 9.24)
[c.128]
Течение в сопле Лаваля (1). Рассмотрим возможные режимы истечения газа из сосуда больших размеров через сопло Лаваля (рис. 1.3.7) с заданными площадью минимального поперечного сечения (в горле) (5 и площадью выходного сечения
[c.60]
При истечении газа из сосуда больших размеров через малое отверстие в беспредельное пространство с газом более низкого давления движение можно считать установившимся, если сосуд настолько велик (или отверстие настолько мало), что при достаточно длительном истечении газа изменением давления в сосуде на большом удалении от отверстия можно пренебречь.
[c.240]
ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ИСТЕЧЕНИЯ ГАЗА ИЗ СОСУДА ОГРАНИЧЕННОЙ ЕМКОСТИ
[c.176]
При решении этой задачи необходимо определить или время, необходимое для падения давления внутри цилиндра от начального до заданного конечного, или конечное давление, которое установится в цилиндре по истечении заданного отрезка времени. Кроме того, может оказаться необходимым определение скорости истечения в любой момент времени и количества газа, вытекшего из сосуда. Частными являются случаи истечения газа из сосуда постоянной ограниченной емкости (поршень не перемещается) через отверстие постоянного или переменного сечений.
[c.176]
При истечении газа из сосуда неограниченной емкости для каждого случая величина р = имела определенное значение, причем и Pi оставались неизменными.
[c.178]
Очевидно, что если отношение давления в данном месте канала к давлению торможения больше критического, то скорость потока не может достигнуть скорости звука. В частности, чтобы получить сверхзвуковую скорость при истечении газа из сосуда через сопло Лаваля, нужно, чтобы отношение давления в окружающей среде к давлению в сосуде было меньше, чем критическое отношение давлений
[c.174]
С помощью указанного метода решены задачи об истечении газа из сосуда конечной ширины, об обтекании пластины струей газа, вытекающей из канала, об ударе газового потока по пластине, прикрывающей вход в канал, о соударении газовых струй в канале, об истечении газа, движущегося в трубе и вдоль плоскости через отверстие в стенке и т. д. ([2] — [4]).
[c.485]
Не станем пока выяснять количественных соотношений, связанных с изменением массы газа. Для настоящего исследования достаточно, что эта масса изменяется за счет затекания или истечения газа из сосуда. Однако здесь необходимо обратить внимание на следующее обстоятельство при истечении газа физические свойства его в сосуде меняться не могут. При затекании газа физические свойства его в сосуде могут изменяться за счет смешения разнородных газов.
[c.22]
Но из этого следует, что давление в выходном сечении сопла равняется внешнему давлению только при малых скоростях истечения, меньших скорости звука. При истечении газа из сопла со звуковой скоростью давление в выходном сечении сопла в зависимости от начального давления газа может быть как равным внешнему давлению р, так и большим. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим истечение газа, находящегося в сосуде под постоянным давлением р, через суживающееся сопло во внешнюю среду, давление которой может меняться.
[c.307]
Этот вывод справедлив для любых начальных давлений газа как бы ни было велико по сравнению с внешним давлением р (т. е. давлением среды, в которую происходит истечение) начальное давление р , скорость газа на выходе из суживающегося сопла никогда не может стать больше критической скорости истечения, равной скорости звука в выходном сечении сопла. Однако из этого следует также, что давление в выходном сечении сопла равно внешнему давлению только при малых скоростях истечения, меньших скорости звука. При истечении газа из сопла со скоростью звука давление в выходном сечении сопла в зависимости от начального давления газа может быть как равным внешнему давлению р , так и большим. Для того чтобы убедиться в этом, рассмотрим истечение газа, находящегося в сосуде под постоянным давлением р, через суживающееся сопло во внешнюю среду, давление которой может меняться.
[c.334]
Но из этого следует, что давление в выходном сечении сопла равняется внешнему давлению только при малых скоростях истечения, меньших скорости звука. При истечении газа из сопла со звуковой скоростью давление в выходном сечении сопла в зависимости от начального давления газа может быть как равным внешнему давлению р, так и большим, чем р. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим истечение газа, находящегося в сосуде под постоянным давлением р, через суживающееся сопло во внешнюю среду, давление р которой может меняться. При p —pi скорость 2=0, т. е. истечения газа не происходит. При p
истечение газа, причем с уменьшением давления р, т. е. с увеличением перепада давлений pi—р, под действием которого происходит истечение газа, скорость истечения непрерывно возрастает, пока, наконец, не достигнет при некотором значении внешнего давления, которое мы назовем критическим давлением истечения рнр, критической скорости истечения Шкр=Сг. В этот момент, так же как 270
[c.270]
При установившемся адиабатическом обратимом истечении газа из большого сосуда скорость V в далеких от отверстия
[c.37]
Истечение газа из большого сосуда.
[c.692]
Все вышеизложенное заставляет предполагать, что из-за большой кинетической энергии истечения газа из сопла при повышенном давлении картина образования пузырей должна существенно отличаться от той картины, которая наблюдается при истечении газа в условиях нормального давления и при одинаковом объемном расходе. Чтобы внести ясность в этот вопрос, были проведены опыты по насыщению воды гелием, азотом и аргоном под давлением от 0 до 80 атм. В качестве сопла была использована шайба диаметром 15 и толщиной 4 мм, в центре которой были просверлены отверстия диаметром от 1,05 до 1,64 мм. Шайба представляла собой горизонтальную крышку небольшой камеры давления диаметром 17 и высотой 40 мм. В эту камеру ниже стока воды был подведен газ. Камера ввинчивалась во фланец сосуда высокого давления объемом 2,5 л, внутренний диаметр которого составлял 90 мм. Внутри сосуда была установлена стеклянная вставка диаметром 75 мм, в которой уровень газируемой воды находился на высоте 200 мм от сопла. Выделяющийся газ собирали над жидкостью, дросселировали, а его расход измеряли мерными шайбами. Частоту образования пузырей измеряли осциллографом, к которому был подключен фотоэлемент. На этот фотоэлемент падал луч света
[c.387]
После исключения константы из (77.3) можно получить с учетом (77.2) формулу (Сен-Венана — Ванцеля) для скорости истечения газа из сосуда с давлением (полагая газ в сосуде находящимся в покое)
[c.293]
Полученная формула дает возможность рассчитать процесс истечении газа из к о и о и д а л ь и о г о (простого) сопла (рис. 66) при сохра-l eнии постоянства параметров р,, и, иа входе в сопло, что соответствует истечению газа из сосуда нео1 раниченной емкости. Гели параметры газа в любом сечении сопла, включая выходное, обозначить р, V вместо р2, г. 2. то скорость истечения ш определяется формулой (577), а расход газа М — уравнением сплошности (569).
[c.236]
Пусть состояние газа внутри сосуда меняется по закону рг. ” = = onst (где Шп — показатель политропного процесса изменения состояния рабочего тела в сосуде при одновременном изменении массы этого вещества). Значение показателя т зависит от целого ряда причин и прежде всего от наличия теплообмена через стенки сосуда с окружающей средой. При быстром истечении газа из сосуда, когда отверстие, из которого происходит истечение, велико по сравнению с объемом сосуда и когда, следовательно, теплообмен незначителен, показатель т может приниматься равным показателю адиабаты k. Напротив, при очень малом отверстии и большом объеме сосуда, т е. при медленном истечении, значение /п близко к единице (изотермное истечение).
[c.253]
Истечение газа из сосуда ограниченной постоянной местимости через отверстие переменного сечения
[c.259]
Проблему струйного течения газа Чаплыгин поставил в связи с соответствующей задачей для несжимаемой жидкости, которая в то время была разработана Г. Гельмгольцем, Г. Кирхгофом, Н. Е. Жуковским и другими учеными. Чаплыгин отмечал, что та же задача для идеального газа едва затронута Решение, полученное в 1890 г. П. Моленброком он рассматривал как едва ли соответствующее даже теоретически мыслимому движению газа Интерес к этой задаче, по-видимому, был вызван у Чаплыгина и тем, что выводы из существовавших в то время теорий сопротивления несжимаемой жидкости и, в частности, из теории струй не подтверждались экспериментом (например, величина сопротивления пластинки по формуле Кирхгофа была значительно меньше получаемой из опыта). Не было соответствия между теоретическими и экспериментальными данными и в случае истечения газа из сосуда (работы А. Сен-Венана, Л. Вантцеля, Г. Гирна, А. Югоньо).
[c.310]
Вернемся к модели совершенного газа с постоянными теплоемкостями. Рассмотрим истечение газа из сосуда через су-жаюш,ийся канал (насадок). Пусть минимальное сечение соответствует выходному сечению насадка. Такое устройство иногда называют простым соплом.
[c.114]
Стационарным (или установившимся) течением газа называется такое течение, при котором расход газа М во всех сечениях канала оказывается одинаковым и не зависящим от времени, кроме того, пара метры газа в любой точке потока также не изменяются с течением вре мени и на входе в канал принимаются постоянными. (Последнее допу щение справедливо лишь при истечении газа из сосуда неограниченной емкости.)
[c.153]
Начало научных изысканий Цандера в этой области относится к 1907-1908 годам, когда он впервые стал задумываться над такими вопросами, связанными с устройством космических кораблей, как условия, определяющие форму корабля, место для горючего, переработка солнечного тепла, выбор движущей силы и так далее. Тогда же им были сделаны первые расчеты, относящиеся к истечению газов из сосудов, к работе, необходимой для преодоления притяжения Земли, и некоторым другим вопросам, связанным с проблемами космонавтики, а в 1909 году им была впервые высказана мысль о желательности использования твердого строительного материала ракеты в качестве горючего — принцип так называемой самосжигаемой ракеты. Впоследствии Цандер неоднократно возвращался к этой идее. Например, в своей поздней работе Проблема полета при помощи реактивных аппаратов (1932 год) он описывает этот проект следующим образом
[c.222]
Рассмотрим истечение газа из резервуара через небольшое отверстие при поддержании в резервуаре постоянного дзвления. Прежде всего найдем скорость истечения. Пусть (рис. XVI.15) внутри сосуда (сечение 1) давление равно Pi, плотность газа pi, температур его Гг, а у выхода из отверстия (сечение 2) соответственно рг, Рг и Гг, i opo Tb газа у выхода из отверстия-иг, а внутри сосуда
[c.301]
Истечение газа из большого сосуда. Пусть газ вытекает через сужа-
[c.521]
Во многих машинах, реализуюгцих нестационарные процессы, понижение температуры происходит вследствие близкого к адиабатическому расширения газа, остающемуся в сосуде при истечении, подобно тому понижению температуры, которое наблюдается в физическом опыте Клемана—Дезорма. В этом опыте, который ставится для довольно точного определения показателя адиабаты к, происходит неравновесное истечение газа из одного сосуда в другой, в результате которого в первом сосуде, где давление более высокое, происходит процесс изменения состояния, довольно близкий к адиабатическому процессу расширения.
[c.126]
Гидроаэромеханика
(2000) — [
c.376
]
Источник